Аберрации электронных линз аберрация света абсолютная температура



страница2/9
Дата18.10.2016
Размер1.76 Mb.
1   2   3   4   5   6   7   8   9
АВТОКОЛЛИМАТОР, оптико-механич. прибор для точных угл. измере­ний (см. Автоколлимация). АВТОКОЛЛИМАЦИЯ [от греч. autos — сам и collimo (искажение пра­вильного лат. collineo) — направляю прямо], ход световых лучей, при к-ром они, выйдя параллельным пучком из коллиматора, входящего в состав оптич. системы, отражаются от пло­ского зеркала и проходят систему в

9
обратном направлении. Если зеркало перпендикулярно оптической оси сис­темы, то излучающая точка, лежащая в фокальной плоскости на этой оси, совмещается с её изображением в отражённых лучах; поворот зеркала приводит к смещению изображения. А. пользуются в оптич. приборах для выверки параллельности оптич. де­талей (напр., зеркал в оптич. квант. генераторах), контроля параллель­ности перемещений и т. д.

А. М. Бонч-Бруевич.

АВТОМОДЕЛЬНОЕ ТЕЧЕНИЕ (от греч. autos — сам и франц. modele — образец), течение жидкости (газа), к-рое остаётся механически подоб­ным самому себе при изменении од­ного или неск. параметров, определя­ющих это течение. В механически подобных явлениях наряду с про­порциональностью геом. размеров со­блюдается пропорциональность механич. величин — скоростей, давле­ний, сил и др. (см. Подобия теория). Условием автомодельности явл. от­сутствие в рассматриваемой стацио­нарной или нестационарной задаче характерных линейных размеров. Стационарное А. т. образуется, напр., при обтекании кругового бесконечного конуса сверхзвук. потоком идеального газа,





Картина обтекания бесконечного конуса сверхзвук, потоком идеального газа: OS — ударная волна; ,  — линии тока.
а нестационарное А. т.— в случае сильного точечного взрыва в среде, давление в к-рой много меньше дав­ления, возникающего при взрыве. При обтекании бесконечного конуса (рис.) нельзя выделить характерный ли­нейный размер. При растяжении или сжатии картины течения относительно вершины конуса О в произвольное число раз она не изменяется: все точ­ки передвигаются вдоль лучей, вы­ходящих из О, и вновь полученная картина течения ничем не отличается от исходной. Обтекание конуса явля­ется А. т. относительно изменения линейных размеров: все безразмерные хар-ки течения, напр. отношения давлений p2/p1 темп-р T2/T1, скоро­стей v2/v1, для двух произвольных точек 1 и 2 останутся неизменными при изменении линейных размеров пу­тём растяжения или сжатия. Единственной геом. перем. величиной, оп­ределяющей параметры течения в лю­бой меридиональной плоскости при заданном угле конуса 2 угле атаки d и Маха числе М набегающего потока, явл. полярный угол  между нек-рым лучом и направлением скорости по­тока.

К А. т. относятся обтекание сверх­звук, потоком плоского клина, не­прерывное расширение газа при обте­кании сверхзвук, потоком тупого угла (см. Сверхзвуковое течение) и ряд др. течений. В этих случаях, как и при обтекании конуса, все параметры газа постоянны на лучах, выходящих из угл. точки, и изменяются лишь при изменении угл. координаты.

Все А. т. характеризуются тем, что их исследование можно свести к задаче с одной независимой переменной. Для нестационарных А. т. жидкостей и га­зов, когда параметры течения изме­няются со временем, состояние течения в нек-рый момент времени t, характе­ризуемое распределением давлений, скоростей, темп-р в пр-ве, механически подобно состоянию течения при лю­бом другом значении t; примером явл. распространение плоских, цилиндрич. и сферич. ударных волн в неогранич. пр-ве, когда единственной независи­мой переменной явл. отношение про­странств. координаты (x или r) ко вре­мени t.

К А. т. вязкого газа относятся нек-рые течения в пограничном слое и в свободной турбулентной струе, когда профили безразмерной скорости, темп-ры, концентрации изменяются по­добным образом при изменении без­размерной геом. координаты.

В широком смысле под автомодельностью течения понимают независи­мость безразмерных параметров, ха­рактеризующих течение, от подобия критериев. Так, коэфф. лобового аэродинамич. сопротивления Cx (см. Аэро­динамические коэффициенты) можно считать автомодельными по числу Ма­ха М и Рейнольдса числу Re, если в нек-ром диапазоне изменения этих критериев Cx от них не зависит. Автомодельность коэфф. Cx по числам М и Re существует для большинства тел, обтекаемых газом при очень больших значениях М (>8) или Re (>107) — см. рис. 1 и 2 в ст. Аэроди­намические коэффициенты.

• Седов Л. И., Методы подобия и раз­мерности в механике, 9 изд., М., 1981; Хейз У.-Д., Пробстин Р.-Ф., Теория гиперзвуковых течений, пер. с англ., М., 1962.



С. Л. Вишневецкий.

АВТОРАДИОГРАФИЯ (радиоавтогра­фия), метод измерения распределения радиоакт. в-в в исследуемом объекте (по их собств. излучению), состоящий в нанесении на него слоя ядерной фо­тографической эмульсии. Распреде­ление определяют по плотности по­чернения проявленной фотоэмульсии (макрорадиография) или по кол-ву треков (следов), образуемых в фотоэмульсии -частицами, эл-нами, позитронами (м и к р о р а д и о г р а ф и я). А. используется при иссле­дованиях с изотопными индикаторами. В сочетании А. с электронным микро­скопом достигается разрешающая спо­собность в 0,1 мкм.

• Роджерс Э., Авторадиография, пер. с англ., М., 1972; Электронно-микроскопичес­кая авторадиография в металловедении. М., 1978; Коробков В. И., Метод макро-авторадиографии, М., 1967.

АВТОФАЗИРОВКА (фазовая устой­чивость), явление устойчивости дви­жения заряж. ч-ц относительно фазы ускоряющего их электрич. поля в ре­зонансных ускорителях (открыто в 1944—45 независимо друг от друга В. И. Векслером и амер. физиком Э. Макмилланом); лежит в основе действия большинства совр. резонанс­ных ускорителей заряж. ч-ц. А. обу­словлена зависимостью от энергии ч-ц промежутка времени Т между двумя следующими друг за другом ускорениями. Рассмотрим случай, когда Т растёт с увеличением энергии ξ ч-цы (дТ/дξ>0). Пусть <0— фаза поля в ускоряющем зазоре («равно­весная фаза»), попадая в к-рую ч-ца будет точно двигаться в резонанс с ускоряющим полем (рис., а). Если ч-ца попадёт в фазу 2>0>0, то она приобретёт энергию eV0cos2





(е — электрич. заряд ч-цы, V0— амплитуда ускоряющего напряжения) меньше равновесной, Т уменьшится, она при­дёт раньше к ускоряющему проме­жутку, т. е. фаза её прихода прибли­зится к равновесной фазе 0. Наоборот, отставшая ч-ца (2 <0) приобретёт избыточную энергию, Т увеличится, она позже придёт в ускоряющий про­межуток и тоже приблизится к рав­новесной фазе. Т. о., ч-цы, находя­щиеся в нек-рой области около фазы0 («область захвата»), будут совер­шать колебания около 0. Благодаря такому механизму устойчивости все ч-цы, находящиеся в области зах­вата, будут, колеблясь около этой точки, набирать в ср. такую же энер­гию, что и «равновесная ч-ца», по­павшая в фазу 0, т. е. будут уско­ряться. Аналогично можно убедиться, что вторая равновесная фаза —0 (рис., б), также обеспечивающая тре-

10

буемый резонансный прирост энергии, явл. неустойчивой — малые отклоне­ния от неё приводят к дальнейшему уходу ч-ц от этой фазы. Если, наобо­рот, период Т уменьшается с увели­чением энергии, то устойчивой ока­зывается левая фаза -0, а правая фаза +0— неустойчивой.



В циклич. резонансных ускорителях между частотой ускоряющего поля у, ср. значением магн. индукции <B> и полной релятив. энергией ξ ч-цы должно при резонансе соблюдаться соотношение:

где qцелое число (кратность ча­стоты), показывающее во сколько раз y больше частоты обращения ч-цы . Механизм А. приводит к тому, что при достаточно медленном изменении во времени y и <В> энергия ч-ц, находящихся внутри области захвата, автоматически принимает значение, близкое к резонансному, т. е. все эти ч-цы ускоряются.

Аналогично действует механизм А. и в линейных резонансных ускорите­лях, в к-рых всегда 0<0. А. отсут­ствует в тех случаях, когда Т не за­висит от ξ. В циклич. резонансных ускорителях это имеет место в изо­хронном циклотроне, а в линейных резонансных ускорителях — при релятив. скоростях, когда скорость ч-ц перестаёт практически зависеть от энергии. • См. при ст. Ускорители.

Э. Л. Бурштейн.

АВТОЭЛЕКТРОННАЯ ЭМИССИЯ (туннельная эмиссия, полевая эмис­сия), испускание эл-нов проводящими твёрдыми и жидкими телами под дей­ствием внеш. электрич. поля высокой напряжённости E(~107 В/см) у их поверхности. Механизм А. э.— тун­нельное прохождение эл-нов сквозь потенц. барьер на границе провод­ник — непроводящая среда (см. Тун­нельный эффект). Наиболее полно изучена А. э. металлов в вакуум. Плотность тока А. э. в этом случае определяется приближённой ф-лой:



к-рая хорошо описывает А. э. в ин­тервале j от 10-5 до 107 А/см2. Здесь Ф=е — работа выхода эмиттера ( — потенциал работы выхода, е — заряд эл-на). Характерные св-ва А. э.: высокие j (до 1010 А/см2) и экспонен­циальная зависимость j от Е и Ф. При j>106 А/см2 могут наблюдаться от­клонения зависимости lgj=f(1/E) от линейной, что связывают с влиянием объёмного заряда или же с особен­ностями формы потенц. барьера. При j~108—1010 А/см2 А. э. может пе­рейти в вакуумный пробой с разру­шением эмиттера. Этот переход со­провождается интенсивной, т. н. взрывной электронной эмиссией. А. э. слабо зависит от темп-ры Т, ма­лые отклонения от зависимости (*) с ростом Т пропорц. T2, С дальней­шим ростом Т и понижением Е т. н. термоавтоэлектронная эмиссия переходит в термоэлек­тронную эмиссию, усиленную полем за счёт Шоттки эффекта.

Энергетпч. спектр эл-нов, вылета­ющих из металла в случае А. э., весь­ма узок (полуширина ~0,1 эВ). Фор­ма спектра чувствительна к распре­делению эл-нов по энергиям внутри эмиттера, а также к наличию при­месей на его поверхности. Для А. э. полупроводников характерны внутр. ог­раничения j, связанные с меньшей концентрацией эл-нов, дополнит. вли­яние поля на j из-за проникновения поля в ПП, а также термо- и фоточув­ствительность ПП, влияющая на j.

Автоэмиттеры (холодные катоды) имеют большую кривизну поверхно­сти (острия, лезвия, выступы и т. п.). Анод, совмещённый с люминесцирующим экраном, превращает одноострийный автоэмиссионный диод в эмисси­онный безлинзовый электронный ми­кроскоп (проектор).

• Фишер Р., Нойман X., Автоэлект­ронная эмиссия полупроводников, пер. с нем., М., 1971; Ненакаливаемые катоды, под ред. М. И. Елинсона, М., 1974, гл. 6—7.

В. Н. Шредник.

АВТОЭЛЕКТРОННЫЙ МИКРОСКОП, то же, что электронный проектор.

АГРЕГАТНЫЕ СОСТОЯНИЯ веще­ства (от лат. aggrego — присоединяю, связываю), состояния одного и того же в-ва, переходы между к-рыми со­провождаются скачкообразным изме­нением его свободной энергии, энтро­пии, плотности и др. физ. св-в. Все в-ва (за нек-рым исключением) могут существовать в трёх А. с.— твёрдом, жидком и газообразном. Так, вода при норм. давлении

р=101325 Па=760 мм рт. ст. и при темп-ре T=0°C кристаллизуется в лёд, а при 100°С ки­пит и превращается в пар. Четвёртым А. с. в-ва часто считают плазму.

А. с. в-ва зависит от физ. условий, в к-рых оно находится, гл. обр. от T и р. Определяющей величиной явл. от­ношение (Т, p) ср. потенц. энергии вз-ствия молекул к их ср. кинетич. энергии. Так, для тв. тел (Т, р)>>1, для газов (Т, р)<<1, а для жидко­стей (Т, р)~1. Переход из одного А. с. в другое сопровождается скач­кообразным изменением (T, р), связанным со скачкообразным изме­нением межмол. расстояний и межмол. вз-ствий. В газах межмол. рас­стояния велики, молекулы почти не взаимодействуют друг с другом и движутся практически свободно, за­полняя весь объём. В жидкостях и тв. телах — конденсирован­ных средах — молекулы (атомы) расположены значительно ближе друг к другу и взаимодействуют сильнее. Это приводит к сохранению жидкостя­ми и тв. телами своего объёма. Однако хар-р движения молекул в тв. телах и жидкостях различен, чем и объясняется различие их структуры и св-в. У тв. тел в крист. состоянии атомы совершают лишь колебания вблизи узлов крист. решётки; структура этих тел характеризуется высокой сте­пенью упорядоченности — дальним и ближним порядком. Тепловое движе­ние молекул (атомов) жидкости пред­ставляет собой сочетание малых коле­баний около положений равновесия и частых перескоков из одного поло­жения равновесия в другое. Послед­ние и обусловливают существование в жидкостях лишь ближнего порядка в расположении ч-ц, а также свойст­венные им подвижность и текучесть. В отличие от др. А. с. плазма пред­ставляет собой газ заряж. ч-ц (ионов, эл-нов), к-рые электрически взаимо­действуют друг с другом на больших расстояниях. Это определяет ряд свое­образных св-в плазмы.

Переходы из более упорядоченного по структуре А. с. в менее упорядочен­ное могут происходить не только при определённых темп-ре и давлении (см. Плавление, Кипение), но и непрерывно (см. Фазовый переход). Возможность непрерывных переходов указывает на нек-рую условность выделения А. с. в-ва. Это подтверждается существова­нием аморфных тв. тел, сохраняющих структуру жидкости (см. Аморфное состояние), неск. видов крист. состоя­ния у нек-рых в-в (см. Полиморфизм), жидких кристаллов, существованием у полимеров особого высокоэластич. состояния, промежуточного между сте­клообразным и жидким, и др. В связи с этим в совр. физике вместо понятия А. с. пользуются более широким поня­тием — фазы.

АДАПТАЦИЯ глаза (от позднелат. adaptatio — прилаживание, приспо­собление), приспособление чувстви­тельности глаза к изменяющимся ус­ловиям освещения. При переходе от яркого света к темноте чувствитель­ность глаза возрастает, т. н. темновая А., при переходе от темноты к све­ту чувствительность уменьшается — световая А. При изменении цвета освещения меняется спектраль­ная чувствительность глаза (см. Цветовая адаптация).

АДГЕЗИЯ (от лат. adhaesio — при­липание), возникновение связи между поверхностными слоями двух разно­родных (твёрдых или жидких) тел (фаз), приведённых в соприкоснове­ние. Является результатом межмоле­кулярного взаимодействия, ионной или металлич. связей. Частный случай А.— когезия — вз-ствие соприкасаю­щихся одинаковых тел. Предельный случай А.— хим. вз-ствие на поверх­ности раздела (хемосорбция) с обра­зованием слоя хим. соединения. А. измеряется силой или работой отрыва на ед. площади контакта поверхностей (адгезионного шва) и ста­новится предельно большой при пол-

11

ном контакте по всей площади сопри­косновения тел [напр., при нанесении жидкости (лака, клея) на поверхность тв. тела в условиях полного смачивания; образовании одного тела как но­вой фазы другого; образовании галь­ванопокрытий и т. д.].



В процессе А. уменьшается свобод­ная поверхностная энергия тела. Уменьшение этой энергии, приходя­щееся на 1 см2 адгезионного шва, наз. свободной энергией А. fA, к-рая равна работе адгезионного отрыва wa (с обратным знаком) в условиях обрати­мого изотермич. процесса и выражает­ся через поверхностные натяжения на границах раздела первое тело — внеш. среда (в к-рой находятся тела) 10, второе тело — среда 20, первое те­ло — второе тело 12:

- fA=WA=12-10-20.

В случае А. жидкости к тв. телу (при смачивании) работа адгезионного от­рыва выражается через поверхностное натяжение жидкости и краевой угол :

WA=10(1+cos).

При полном смачивании =0 и W=210.

Совокупность методов измерения си­лы отрыва или скалывания при А. наз. а д г е з и о м е т р и е й. А. может со­провождаться взаимной диффузией в-в, что ведёт к размытию адгезионного шва.

АДИАБАТА (от греч. adiabatos — непереходимый), линия на термодинамич, диаграмме состояния, изображаю­щая равновесный адиабатический про­цесс. А. имеет простейший вид для идеальных газов: pv=const, где р — давление га­за, v — его уд. объём,  — пока­затель А., равный отношению уд. теплоёмкостей га­за cp и cv, опре­деляемых при постоянных давле­нии и объёме. Для одноат. газов (Ar, Ne и др.) при комнатной темп-ре 7=1,67, для двухатомных (Н2, N2, O2 и др.) =1,4. На рисунке показан ход А. при = 1,4.

Вблизи абс. нуля темп-ры и при высоких темп-pax (св. 1000°С) хар-р кривой несколько иной, т. к. 7 зависит от темп-ры и давления (см. Теплоёмкость). А. для данного газа не могут пересекаться, пересече­ние А. противоречило бы второму на­чалу термодинамики. В равновесных адиабатич. процессах постоянна эн­тропия, поэтому А. наз. также и з о э н т р о п о й.

АДИАБАТИЧЕСКИЙ ПРОЦЕСС (ади­абатный процесс), процесс, при к-ром физ. система не получает теплоты изв­не и не отдаёт её. А. п. протекают в системах, окружённых теплоизолирующей (адиабатной) оболочкой, но их можно реализовать и при отсутствии такой оболочки. Для этого процесс должен протекать настолько быстро, чтобы за время его осуществления не произошло теплообмена между систе­мой и окружающей средой. Так, при адиабатич. сжатии газа ударной волной газ не успевает отдать выделившуюся теплоту и сильно нагревается. В то же время адиабатич. расширение газа с совершением работы против внеш. сил и сил взаимного притяжения моле­кул вызывает его охлаждение. Такое охлаждение лежит в основе процесса сжижения газов. А. п. размагничива­ния парамагн. солей позволяет полу­чить темп-ры, близкие к абс. нулю (см. Магнитное охлаждение).

А. п. может протекать обратимо (см. Обратимый процесс) и необратимо. В случае обратимого А. п. энтропия системы остаётся постоянной, в необ­ратимых — возрастает. Поэтому обра­тимый А. п. наз. также и з о э н т р о п и й н ы м процессом.

АДИАБАТИЧЕСКОЕ РАЗМАГНИ­ЧИВАНИЕ (адиабатное размагничи­вание), метод охлаждения, применяе­мый гл. обр. для получения темп-р ниже 1К. См. Магнитное охлаждение.

АДИАБАТНАЯ ОБОЛОЧКА, оболоч­ка, не допускающая теплообмена меж­ду рассматриваемой системой (физ. телом) и внеш. средой. Абсолютной А. о., полностью теплоизолирующей тела, не существует. Для теплоизоля­ции применяют обычно в-ва с низкой теплопроводностью (асбест, пеностек­ло и др.), сосуды Дьюара или поль­зуются спец. методами (напр., в плазм. установках контакту высокотемпера­турной плазмы со стенками установки препятствует сильное магн. поле).

АДРОННЫЕ СТРУИ, направленные пучки адронов, образующиеся при со­ударении ч-ц высокой энергии (напр., при аннигиляции пары е+ е- в адроны) в глубоко неупругих процессах или при столкновении двух адронов; характеризуются малыми (<500 МэВ/с) перпендикулярными (к оси пучка) составляющими импульсов входящих в струю ч-ц и большими (>1 ГэВ/с) продольными составляющими импуль­сов. А. с. возникают в процессе прев­ращения в «бесцветные» адроны «цвет­ных» кварков и глюонов путём рожде­ния из вакуума большого числа вирту­альных пар кварк-антикварк. См. Квантовая хромодинамика,

А. В. Ефремов.

АДРОННЫЙ АТОМ, мезоатом с отри­цательно заряж. адроном (-, К--мезоны, антипротон и Др.). АДРОНЫ (от греч. hadros — боль­шой, сильный), класс элем, ч-ц, уча­ствующих в сильном взаимодействии. К А. относятся все барионы и мезоны, включая резонансы.

АДСОРБЦИЯ (от лат. ad — на, при и sorbeo — поглощаю), процесс, при­водящий к аномально высокой кон­центрации в-ва (а д с о р б а т а) из газообразной или жидкой среды на поверхности её раздела с жидкостью

или тв. телом (а д с о р б е н т о м). Частный случай сорбции. А. происхо­дит под действием некомпенсирован­ных сил межмол. вз-ствия в поверх­ностном слое адсорбента, что вызыва­ет притяжение молекул адсорбата из приповерхностной области; А. при­водит к уменьшению поверхностной энергии.

В зависимости от хар-ра вз-ствия молекул адсорбента и адсорбата раз­личают физ. А. и хемосорбцию. Физ. А. не сопровождается хим. изменениями молекул. При такой А. молекулы мо­гут образовывать не только мономол. слой, но и адсорбироваться много­слойно, а также мигрировать по по­верхности. Процессы хемосорбции со­провождаются образованием связи между молекулами адсорбента и ад­сорбата.

Адсорбиров. молекулы через не-к­рое время (время А.) покидают по­верхность адсорбата — д е с о р б и р у ю т с я. Кол-во молекул, адсор­бирующихся (десорбирующихся) в ед. времени на ед. поверхности (с ед. поверхности), наз. скоростью А. (ско­ростью десорбции). При равенстве скорости А. и десорбции имеет место а д с о р б ц и о н н о е р а в н о в е­ с и е. С ростом темп-ры время физ. А. и кол-во адсорбиров. молекул уменьшается, в то время как скорость хемосорбции обычно возрастает. Ско­рость А. повышается с увеличением концентрации и, следовательно, дав­ления адсорбата в объёме.

Зависимость равновесной А. от кон­центрации (давления) адсорбата при пост. темп-ре наз. изотермами А. Для описания монослойного покрытия по­верхности адсорбента в системе газ — тв. тело существует несколько осн. типов изотерм А.; наиб, общая — изотерма Ленгмюра:

где р — давление,  — относит, сте­пень заполнения поверхности адсорбиров. молекулами, k — константа, зависящая от темп-ры и характера вз-ствия между ч-цами адсорбента и адсорбата. Изотерма Ленгмюра может служить для описания как физ. А., так и хемосорбции, однако область её применения ограничена, как пра­вило, низкими степенями заполнения, при к-рых молекулы адсорбата не вза­имодействуют между собой. При более высоких значениях в молекулы адсорбата притягиваются не только молеку­лами адсорбента, но и друг к другу, поэтому по мере заполнения поверх­ности условия для А. становятся всё более благоприятными и 6 резко воз­растает с повышением р, но при сте­пенях заполнения, близких к едини­це, рост А. резко замедляется. При дальнейшем увеличении давления про­исходит заполнение 2-го, 3-го и т. д. слоев молекулами адсорбата (поли­молекулярная А.). Если адсорбент имеет пористую структуру и его по-

12

верхность явл. смачиваемой по отношению к адсорбату, то происходит капиллярная конденсация.



Процесс А. сопровождается выде­лением тепла, наз. теплотой А., к-рая тем больше, чем прочнее связь между молекулами адсорбента и адсорбата. Теплота физ. А. составляет, как правило, 8—25 кДж/моль, теплота хемосорбции превышает 80 кДж/моль. По мере заполнения однородной поверхности теплота А. обычно уменьшается. При переходе к полимол. А. теплота А. понижается до величины, близкой к теплоте кон­денсации адсорбата.

А. играет важную роль в процессах теплообмена, разделения газовых и жидких смесей, в биохим. системах. Она явл. важнейшей стадией образо­вания гетерогенных систем и гл. фак­тором в стабилизации дисперсных си­стем. А. проявляется во всех процес­сах, где существенны поверхностные св-ва в-в (см. Поверхностные явления).

• Адамсон А., Физическая химия по­верхностей, пер. с англ., М., 1979.

А. X. Кероглу.


Каталог: units -> fmf -> department of theoretical physics and teaching physics -> files
files -> Закон тяготения эйнштейна коэффициенты эйнштейна де хааза эф­фект
units -> Учебная дисциплина Б. 11. Новая и новейшая история стран Востока
units -> Виктор Максимович Жирмунский
units -> Производственная и преддипломная практики студентов иениМ направления подготовки 020201. 65 Биология и 020803. 65 Биоэкология в 2011-2012 учебном году
units -> М качественные и количественные методы исследования в психологии Вопросы к экзамену Определение и соотношение понятий «методология»
units -> Направление подготовки
files -> Лабораторная работа т–4 определение удельной теплоты


Поделитесь с Вашими друзьями:
1   2   3   4   5   6   7   8   9


База данных защищена авторским правом ©grazit.ru 2019
обратиться к администрации

войти | регистрация
    Главная страница


загрузить материал